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Radiosender Radioempfänger 1.Einleitung 2.Radiosender
2.1 Schaltplan des Senders 3.Radioempfänger
3.1 Empfang des Senders mit einem Weltempfänger 4.Antenne
4.1 Antenne für Schallwellen 1. Einleitung Radio und Fernsehen sind Unterrichtsthemen, bei denen selbst der letzte Physikmuffel unter den Schülern aus seinem notorischen Dämmerschlaf erwacht. Alleine der Anblick einer solchen Kiste im Unterricht erweckt bei so manchem Schüler neue Lerngeister. Erschlägt der Lehrer ihn dann nicht sofort mit vielen elektronischen, technischen Raffinessen moderner Radios, so verfällt er auch nicht so rasch wieder in jene eigentümliche Nullbocktrance, die die Schüler so häufig befällt und auch dem engagiertesten Lehrer den letzten Nerv raubt. Daher will ich in diesem kleinen Script einen Weg zu den physikalischen Grundlagen von Radiosender und Radioempfänger weisen, der nicht allzu sehr mit Elektronik überfrachtet ist und dennoch die wesentlichen Aspekte verdeutlicht. Das man dabei nicht ganz auf Elektronik verzichten kann, liegt in der Natur der Sache. Zunächst stelle ich als Radiosender einen einfachen KW-Oszillator vor, der aufgrund seines Aufbaues frequenz- und amplitudenmoduliert werden kann. Beide Modulationsarten sind in der Rundfunk- und Fernsehtechnik sehr verbreitet. So wird beim Fernsehen das Bild durch Amplitudenmodulation AM, der Ton durch Frequenzmodulation FM übertragen. Beim Radio hängt die verwendete Modulationsart vom Frequenzbereich ab. LW und MW sind amplitudenmoduliert, KW und UKW frequenzmoduliert. Sender mit AM sind störanfälliger, beanspruchen dafür aber einen kleineren Frequenzbereich für die übertragenen Signale. Im zweiten Teil werden die Vorgänge untersucht, die sich beim Empfang der Signale im Radio abspielen. Dabei wird zunächst gezeigt, dass der selbstgebaute Sender in einem käuflichen Radio empfangen werden kann. Danach wird anhand mehrerer Versuche erklärt, wie im Empfangskreis bei AM bzw. FM das NF-Signal zurückgewonnen, also demoduliert wird. Im letzten Kapitel kommen ein paar Aspekte zum Thema Antenne zur Sprache. Sie stellt ein wichtiges Bindeglied zwischen Sender und Empfänger dar. Ich wünsche allen Kolleginnen und Kollegen viel Erfolg bei ihrem oft schwierigen Unterfangen, die Schüler für das als schwer geltende Fach Physik zu motivieren. Stolberg, im Dezember 2005 2.Radiosender 2.1 Schaltplan des Senders Die in Abb. 1 dargestellte Schaltung stellt einen ungedämpften Oszillator dar, der als Radiosender im KW-Bereich eingesetzt werden kann. Er lässt sich frequenz- und amplitudenmodulieren. Beide Vorgänge lassen sich außerdem auf einem Oszillographen sichtbar machen. Dadurch werden sie für die Schüler wesentlich einsichtiger. Da die Schaltung außerdem recht übersichtlich aufgebaut ist, können die Schüler auch seine Funktionsweise nachvollziehen. Verwendet man zusätzlich noch einen einfachen Empfangskreis, so lassen sich mit dem Oszillator auch eine ganze Reihe interessanter Untersuchungen über Radioempfänger anstellen (s. Kapitel 3).
2.2 Funktion der Schaltung Das Herzstück der Schaltung ist der bekannte Dreipunktoszillator mit induktiver Rückkopplung (vgl. Dorn-Bader: Physik, Oberstufe). Zur Frequenzmodulation besteht die Kapazität des Schwingkreises aus einem Kondensator (47 pF) und einer Kapazitätsdiode (BB 204), die in Reihe geschaltet sind. Die an der Kapazitätsdiode anliegende Spannung wird über die beiden Widerstände (22 kΩ) variiert. Sie ändert dabei ihre Kapazität, so dass die Frequenz des Schwingkreises zu- bzw. abnimmt. Die Niederfrequenz NF wird über einen Kondensator in die Mitte zwischen beide Widerstände eingespeist. Dadurch ist eine symmetrische Modulation möglich. Der Oszillator wird frequenzmoduliert, wenn der Umschalter in Stellung 1 steht. Dann sieht man auf dem Oszillographen eine Sinuslinie, die im Takt der NF gestaucht bzw. gedehnt wird. Die Amplitude der NF bestimmt die Weite der Stauchung bzw. Dehnung. In Stellung 2 wird der Schwingkreis amplitudenmoduliert, indem durch die NF das Potential des Emitters angehoben bzw. gesenkt wird. Der Oszillograph zeigt in dieser Stellung des Schalters eine Sinuslinie, deren Amplitude im Takt der NF ansteigt und abfällt. Die Größe der Amplitudenschwankungen hängt ab von der Amplitude der NF. Dehnt man die Zeitachse bis in den Periodendauerbereich der NF, so erkennt man auf dem Oszillographen das typische Bild einer amplitudenmodulierten Trägerschwingung. Bei genauer Betrachtung der Oszillographenbilder stellt man fest, dass die frequenzmodulierte Schwingung auch geringfügig amplitudenmoduliert wird und umgekehrt. Das stört jedoch nicht. 2.3 Betriebsdaten der Schaltung Die Betriebsspannung der Schaltung kann zwischen 2 und 5 V liegen, optimal sind 3 V. Sie muss stabilisiert sein. Die Niederfrequenzquelle kann ein Tonfrequenzgenerator oder ein Dreieckgenerator sein. Sie müssen jedoch Frequenzen im Bereich von 1-20 Hz mit einer Spannung bis 10 V erzeugen können. Nur dann lassen sich die Vorgänge bei beiden Modulationsarten deutlich sichtbar machen. Der Oszillator schwingt bei den angegebenen Werten mit ca. 12 MHz. Daher wählt man am Oszillographen für die Zeitachse 0,5 μs/cm x 3 oder falls möglich 0,1 μs/cm und für die Spannungsachse je nach Betriebsspannung 2 V/cm oder 5 V/cm. 2.4 Aufbau der Schaltung Die Schaltung kann man sich aus Einzelbauteilen eines Elektronikkastens zusammenstecken. Als Spule eignet sich dann die wohl in jeder Sammlung vorhandene KW-Spule von Phywe mit 10 Windungen, die man zusätzlich an der 3. Windung abgreift. Für den Einsatz im Unterricht besser geeignet ist auf jeden Fall eine verlötete Version, da sie sich im fertigen Zustand mit ein paar Handgriffen in Betrieb nehmen lässt. Man muss sich dann nur einmal die Mühe machen, die Schaltung zusammenzubauen. Da nicht jeder die Mög1ichkeit hat, eine passende Platine herzustellen, benutzt man am einfachsten eine fertige Lochrasterplatine mit Lötstreifen der Größe 5 X 9 cm. Die Abbildung 2 zeigt die Verdrahtung auf einer solchen Platine.
Dann muss man sich jedoch die benötigte Spule selbst wickeln. Dazu klebt man sich zunächst ein Papierröllchen von 3 cm Durchmesser und 5 cm Länge. Eine leere Filmdose leistet dabei hervorragende Dienste. Um das Papierröllchen legt man auf einer Länge von 4 cm 15 Windungen aus 0,5 mm dickem, lackiertem Kupferdraht mit einer Abzweigung an der 5. Windung. Die Lage der Windungen lässt sich mit etwas Klebstoff und Klebeband stabilisieren. Als billiges Gehäuse für die fertige Schaltung bietet sich eine leere "Ferrero Rocher"-Dose an, da sie aus recht stabilem Plastik besteht und außerdem durchsichtig ist, wodurch die Schüler die innen liegende Schaltung sehen können. Ferner kann man in ihren Deckel mit einer Bohrmaschine mit Holzbohrer Löcher für die Anschlussbuchsen und den Umschalter bohren, ohne dass der Kunststoff reißt. Es werden vier Buchsen und ein Umschalter benötigt: eine rote Buchse für den Pluspol der Betriebsspannung, eine grüne für den Pluspol des Oszillographen, eine gelbe für den Pluspol der NF und eine schwarze für den gemeinsamen Minuspol der Betriebsspannung, der NF-Quelle und des Oszillographen. Die fertige Platine befestigt man mit vier Holzschräubchen auf zwei Holzleisten mit einem Querschnitt von 2 x 2 cm und einer Länge von 7 cm. Die beiden Holzleisten klebt man mit etwas Patex auf den Boden des Gehäuses. Dann verbindet man die entsprechenden Bahnen der Platine über etwas Schaltlitze mit den Buchsen bzw. mit den Anschlüssen des Umschalters. Den Deckel der Dose kann man zum Schluss mit etwas Klebeband verschließen. 2.5 Tabelle der benötigten Bauteile 1 Lochrasterplatine 5 X 9 cm, mit Lötstreifen, RM 2,54 mm 2.6 Zusätzliche Anmerkungen zur Schaltung 1) Bei der Kapazitätsdiode BB 204 handelt es sich um eine Doppeldiode in einem TO-92 Gehäuse, wobei der mittlere Anschluss die gemeinsame Kathode bildet. Für die Schaltung benötigt man nur eine der beiden Dioden. Die zweite Anode kann man daher mit einem Seitenschneider abkneifen. 2) Kapazitätsdioden werden normalerweise nicht mit 3 V, sondern mit mehr als 6 V betrieben. So ist gewährleistet, dass sie im linearen Bereich ihrer Kennlinie arbeiten. Außerdem ist im Normalfall die verwendete Modulationsspannung wesentlich geringer. Dann erzielt man jedoch nur einen geringen Frequenzhub. Meine Absicht aber war es, einen möglichst großen Frequenzhub zu erzeugen, damit die Sinuslinie der Schwingung auf dem Oszillographen deutlich sichtbar gedehnt bzw. gestaucht wird. Dazu muss die Diode im nichtlinearen Bereich ihrer Kennlinie betrieben werden. Die größte Krümmung weist die Kennlinie im Bereich von 3 V auf. Daher ist in diesem Falle 3V die optimale Betriebsspannung der Schaltung. Außerdem muss aus demselben Grunde die NF-Spannung recht hohe Werte annehmen, da die Frequenz bekanntlich in einer reziproken Wurzelfunktion von der Kapazität abhängt. Wenn man die Schwingungen der Schaltung im KW-Bereich eines Radios abhören möchte, so kann man die Betriebsspannung auf ca. 6 V erhöhen. Ferner muss dann die NF erheblich reduziert werden, um eine verzerrungsfreie Wiedergabe zu erreichen. 3) Bei Oszillographen mit einer Eingangskapazität unter 40 pF kann es zu Verzerrungen des HF-Signals kommen. Schalten Sie in diesem Fall eine Kapazität zum Oszillographenausgang des Senders parallel, so dass die Kapazität am Eingang des Oszillographen insgesamt etwa 40 pF beträgt. Bei einer Eingangskapazität des Oszillographen von 15 pF benötigen Sie also einen Kondensator von 25 pF. Käuflich erwerben kann man Kondensatoren mit 22 pF bzw. 27 pF. Beide sind geeignet. Am besten löten sie die Kapazität zwischen die grüne und die schwarze Buchse oder zwischen die Bahnen 2 und 12 in Abb. 2. 4) Zum Schluss noch eine Bemerkung zum Aufbau der Schaltung. Der Oszillator schwingt nur, wenn er, wie bei HF-Schaltungen eigentlich selbstverständlich, sauber verlötet wurde. Quasi mal eben so zusammenlöten funktioniert im HF-Bereich in 99% der Fälle nicht. Eine einzige fehlerhafte Lötstelle kann die ganze Mühe scheitern lassen. Außerdem müssen die Zuleitungen möglichst kurz sein. Alles andere schafft nur Ärger und Enttäuschung. 3. Radioempfänger 3.1 Empfang des Senders mit einem Weltempfänger Versuch Stellt man ca. 5 m vom KW-Sender entfernt einen Weltempfänger auf, so kann man im KW-Bereich den eigenen Sender empfangen. Als NF-Quelle kann man dazu am NF-Eingang des Senders den Ohrhörerausgang eines Kassettenrekorders oder Walkmans, ein Mikrofon mit Verstärker oder aber den Sinusausgang eines Tonfrequenzgenerators anschließen. Dabei muss man die Spannung der NF-Quelle auf ca. 1 V begrenzen, da sonst erhebliche Verzerrungen auftreten. Der Sender kann sowohl mit Amplituden- als auch mit Frequenzmodulation betrieben werden. Bei Frequenzmodulation muss man den Empfänger nur etwas gegen den Sender verstimmen (s. Kapitel 3.3). Der Empfang lässt sich noch etwas verbessern, wenn man in den Oszillographenausgang des Senders ein ca. 6 m langes Kabel als Antenne steckt (vgl. Kapitel 4.2). 3.2 Empfang bei Amplitudenmodulation Versuch1: Zur genauen Untersuchung der Vorgänge bei Frequenz- und Amplitudenmodulation benutzt man den Empfangskreis aus Abb.3.
Er lässt sich am einfachsten aus Bauteilen eines Elektronikkastens zusammenstecken. Als Induktivität dient dabei die KW-Spule der Fa. Phywe (Windungszahl n = 3; Länge l = 4 cm; Durchmesser d = 10 cm). Der Drehkondensator ist auch bei der Fa. Phywe erhältlich. Er ist auf einer besonderen Halteplatte befestigt. Aber auch im Elektronikhandel kann man solche Drehkondensatoren, wenn auch im Kleinformat, käuflich erwerben. Diesen Empfangskreis stellt man in einer Entfernung von 20-30 cm neben dem Sender auf. Der Sender steht dabei auf Amplitudenmodulation und der Empfangskreis auf optimalem Empfang. Der Zweikanaloszillograph zeigt dann Bilder wie in Abb. 4 und 5, wenn man in den Sender einen Sinuston einspeist. An Kanal 1 liegt offensichtlich das gesendete amplitudenmodulierte Signal an, aus dem mit Hilfe der restlichen Bauteile das NF-Signal an Kanal 2 zurück gewonnen wird. Wie das vor sich geht, zeigt der nächste Versuch.
Versuch 2: Man entfernt aus dem Empfangskreis nach Abb.3 den Kondenstor C = 1 nF. Dann erhält man am 2. Kanal des Oszillographen die folgende Abb.6. Diese Kurve lässt sich wie folgt erklären.
Die Diode schneidet den unteren Teil der HF ab. Das ist notwendig, damit die positiven und negativen Anteile der HF sich nicht gegenseitig aufheben und somit die empfangene mittlere Leistung Null ist. Da der Kondensator fehlt, kann der Rest der HF nicht mehr abgeleitet werden. Um diese Aussage zu verdeutlichen, kann man eine kleine Rechnung anstellen. Für eine Frequenz f = 12 MHz hat das RC-Glied einen Widerstand von Z = 1/sqr(1/R2 + 1/RC2) = 13,3 Ω. Für f = 1 kHz findet man: Z = 157,3 kΩ . Die Hochfrequenz wird durch das RC-Glied praktisch kurzgeschlossen, während sich die Niederfrequenz als Spannung am RC-Glied aufbaut. Sie kann direkt einem NF-Verstärker zugeführt werden. Versuch 3: Man entfernt in Abb. 3 den Oszillographen und schließt am RC-Glied einen NF-Verstärker an, der mit einem Lautsprecher verbunden ist. Im Lautsprecher hört man bei genauer Abstimmung des Empfangskreises den im Sender eingespeisten Sinuston. Alternativ kann man an den NF-Eingang des Senders auch einen Walkman oder einen Kassettenrekorder anschließen. Dann ertönt im Lautsprecher Musik. Schiebt man zwischen Sender und Empfänger eine Metallplatte, so verstummt der Lautsprecher. 3.3 Empfang bei Frequenzmodulation Versuch 1:
Man schließt den NF-Eingang des Senders an den Tonfrequenzgenerator mit sinusförmiger Wechselspannung an. Den Empfangskreis vereinfacht man gemäß Abb. 7 und stellt ihn auf optimalen Empfang ein. Dann schaltet man den Sender auf Frequenzmodulation FM um. Auf dem Oszillographen erscheint nach kurzer Zeit das Bild in Abb.8.
Auf den ersten Blick scheint es so, als hätte sich die Frequenz der NF gegenüber Abb. 4 verdoppelt. Aber der wirkliche Grund geht aus Abb.9 hervor. Da der Empfänger auf optimalen Empfang eingestellt ist, stimmen die Grundfrequenz f0 des Senders und des Empfängers vollkommen überein. Daher schwankt die Hochfrequenz im Takte der Niederfrequenz um die Resonanzfrequenz f0 des Empfangsschwingkreises. Ist die Spannung der Niederfrequenz negativ, so liegt die Frequenz f1 der gesendeten Hochfrequenz etwas unterhalb von f0. Im Empfangskreis ist daher die empfangene Spannung U1 etwas tiefer als die Spannung U0 im Resonanzmaximum.
Ähnliches gilt, wenn die Spannung der Niederfrequenz positiv ist. Dann ist zwar die Frequenz f2 der Hochfrequenz etwas höher als die Resonanzfrequenz f0. Da aber die empfangene Frequenz f2 auf dem absteigenden Ast der Resonanzkurve liegt, ist die empfangene Spannung U2 tiefer als im Resonanzmaximum. Das frequenzmodulierte Signal des Senders wird im Empfänger in ein amplitudenmoduliertes Signal umgewandelt, wobei allerdings die Form verzerrt wird. Speist man in den Sender ein Rechtecksignal ein, so scheint die Niederfrequenz gemäß Abb. 10 sogar völlig verschwunden zu sein. Denn nun entsteht für beide Hälften des Rechtecksignals im Empfangskreis für alle Zeiten die gleiche Spannung U1 bzw. U2. Die Form des gesendeten Signals geht dabei völlig unter. Wie kann man dann aber bei Frequenzmodulation das exakte NF-Signal im Empfangskreis wiedergewinnen? Das zeigt der folgende Versuch.
Versuch 2: Man verstimmt den Empfangskreis aus dem vorigen Versuch etwas, indem man am Drehkondensator einen leicht veränderten Wert einstellt. Für ein NF-Sinussignal ergibt sich dann das Bild einer amplitudenmodulierten sinusförmigen HF gemäß Abb.4. Wurde der Sender mit einer Rechteckspannung frequenzmoduliert, so findet man die Kurve in Abb.11. Hier baut sich im Empfangskreis ein amplitudenmoduliertes rechteckförmiges HF-Signal auf.
Erklärung: (s. Abb. 12) Da die Sendefrequenz f0 und die Resonanzfrequenz des Empfangskreises nicht mehr übereinstimmen, liefert die Trägerfrequenz f0 am Empfangskreis eine Spannung U0, die kleiner als die Resonanzspannung ist. Je nach Verstimmung des Empfangskreises liegt sie auf dem ab- oder aufsteigenden Ast der Resonanzkurve. Frequenzen f2, die höher als f0 sind und daher einer positiven NF-Spannung entsprechen, liefern im Empfangskreis somit auch eine höhere Spannung U2 als die Frequenz f0. Frequenzen f1, die kleiner als f0 sind und daher von einer negativen NF-Spannung herrühren, ergeben nun in der Tat kleinere Spannungen U1 im Empfangskreis als die Trägerfrequenz f0. Die Form der NF-Spannung wird also im Schwingkreis des Empfängers korrekt in einem amplitudenmodulierten Trägersignal wieder gewonnen. Es muss anschließend nur noch wie bei der Amplitudenmodulation demoduliert und verstärkt werden. Von der Methode, frequenzmodulierte Signale durch Verstimmung des Empfangskreises zu demodulieren, wird in modernen Radios nicht mehr Gebrauch gemacht, da sie sehr störanfällig ist. Vielmehr enthalten sie im Empfangskreis ebenfalls eine Kapazitätsdiode, die das frequenzmodulierte Signal direkt in ein amplitudenmoduliertes umwandelt. Somit kehren sich im Empfänger die Vorgänge im frequenzmodulierten Sender einfach um. Die Kapazitätsdiode ermöglicht ferner eine elegante Senderabstimmung mit Hilfe einer regelbaren Steuerspannung. Diese Spannung kann über ein Potentiometer oder über Sensortasten eingestellt werden.Daneben wird in vielen Radios die Ratiodetektorschaltung nach Abb. 13 eingesetzt. Sie behebt die Probleme, die bei FM-Empfang mit der einfachen Empfangsschaltung nach Abb.3 auftreten können.
Um die Vorgänge im Ratiodetektor besser verstehen zu können, führt man den folgenden Versuch mit dem KW-Sender und dem einfachen Empfänger durch. Versuch 3: Aufbau: Den benötigten Aufbau zeigt Abb.14.
Man stellt den KW-Sender in etwa 15 cm Entfernung vom einfachen Empfangskreis aus Abb.7 auf. Der Sender wird dabei mit U = 4V betrieben und mit einer Rechteckspannung von ca. 500 Hz frequenzmoduliert. Die benötigte Primärspule L3 wickelt man sich aus dünnem, lackiertem Kupferdraht. Sie besitzt 4-5 Windungen. Die Enden des Drahtes werden als Schlaufe einmal um die Drahtwindungen geführt, damit die Windungen zusammen bleiben. Durchführung: Zunächst befindet sich die Spule L3 außerhalb des Einflussbereiches von Sender und Empfänger. Man stellt mit dem Drehkondensator den Empfänger auf Resonanz mit dem Sender ein. Das erkennt man daran, dass die beiden Signale an Osz1 und Osz2 etwa gleich groß sind und nicht oder nur wenig amplitudenmoduliert sind. Dann hält man die Spule L3 zwischen Sender und Empfänger. Beobachtungen: Befindet sich die Spule L3 nicht zwischen Sender und Empfänger, so zeigt der Oszillograph bei hoher Zeitauflösung (ns/cm-Bereich) zwei um 180° Phasen verschobene Sinusschwingungen an. Hält man sie zwischen Sender und Empfänger, so beobachtet man auf dem Oszillographen bei niedriger Zeitauflösung (ms/cm-Bereich) die beiden linken Kurven aus Abb.15.
Erklärung: Im Ratiodetektor wird das HF-Signal des Senders an L1 auf zweifache Weise auf die Spule L2 des Empfängers übertragen, einerseits als HF-Primärspannung über die Kopplungsspule L3 in die Mitte von L2 und anderseits als Sekundärspannung induktiv, wie beim einfachen Empfangskreis aus Abb.7. Dadurch wird die Sekundärspannung an L2 in zwei um 180° Phasen verschobene Teilspannungen gespalten, die sich mit der HF-Primärspannung überlagern. Sind beide Schwingkreise in Resonanz, so weisen die beiden Summenspannungen den gleichen Wert und gleich bleibende Amplitude auf, da die Phasendifferenz zwischen der HF-Primärspannung und der einen Hälfte der HF-Sekundärspannung 90° und der anderen Hälfte der Sekundärspannung -90° beträgt. Ist einer der Schwingkreise aufgrund der vorliegenden Frequenzmodulation gegen den anderen etwas verstimmt, so unterscheiden sich beide Summenspannungen, da die Phasendifferenz zwischen Primär- und Sekundärspannung von 90° abweicht, für die eine Hälfte der Sekundärspannung steigt sie somit über 90° (z.B. auf 110°), für die andere über -90° (z.B. auf -70°). Mit steigender Frequenz nimmt daher die Amplitude der einen Summenspannung U1 am oberen Ende der Spule L2 ab, die der Spannung U2 am unteren Ende zu (s. Abb. 15). Mit sinkender Frequenz ist es umgekehrt, da dann die Phasendifferenz für beide Teilspannungen gegenüber der Primärspannung abnimmt, für die obere etwa auf 70°, für die untere auf -110°. Die Striche in Abb.15 deuten das Hochfrequenzsignal an. Die beiden Summenspannungen werden anschließend über die Dioden D1 bzw. D2 jede für sich gleichgerichtet (s. Abb.13). Da die Dioden entgegen gesetzt gepolt sind, bleibt von U1 die obere Hüllkurve U1o, von U2 die untere U2u erhalten (s. Abb.15). Beide werden in einer Brückenschaltung, bestehend aus den Kondensatoren C1 und C2 sowie den Widerständen R1 - R4, miteinander verglichen (s. Abb.13). In der Diagonalen der Brückenschaltung tritt zwischen den Punkten P1 und P2 das der HF-Primärspannung aufmodulierte Niederfrequenzsignal als Spannung NF (s. Abb.15) auf und kann in der gewohnten Weise weiterverstärkt werden. Aufgrund der Brückenschaltung wird das gewonnene NF-Signal durch den nach geschalteten NF-Verstärker nur wenig belastet und so ein Absinken der NF-Spannung verhindert. Der Kondensator C3, der als eigenständiger Brückenzweig geschaltet ist, gleicht Schwankungen der HF-Spannung aus und bewirkt so, dass Störungen unterdrückt werden. In einem Radio wird nicht die empfangene HF im Ratiodetektor demoduliert, sondern die Zwischenfrequenz ZF (s. Kapitel 3.6). 3.4 Empfang mit einem Audion Verwendet man die Empfängerschaltung nach Abb. 3, so müssen für guten Empfang Radiosender und Radioempfänger nahe beieinander aufgestellt werden, da der Empfänger sehr unempfindlich ist.
Besseren Empfang gewährleistet die Schaltung in Abb. 16, auch Audion genannt. Die im Schwingkreis durch die Antenne hervorgerufene HF-Spannung wird durch den Transistor verstärkt und außerdem gleichgerichtet. Ist der Arbeitspunkt des Transistors korrekt eingestellt, so schaltet er nämlich in der einen Halbwelle der HF durch, in der anderen sperrt er. Die Reste der HF werden durch die Siebkette herausgefiltert. Die entstehende NF kann in der gewohnten Weise weiter verstärkt und über einen Lautsprecher hörbar gemacht werden. Für den Aufbau der Schaltung benötigt man folgende Bauteile: 1 Lochrasterplatine 5 X 9 cm, mit Lötstreifen, RM 2,54 mm 2 Widerstände 100 kΩ 1 Widerstand 470 kΩ 1 Drehkondensator 500 pF von Phywe 1 MW- oder KW-Spule von Phywe 4 Holzschrauben, 2 mm, Länge: 11 mm etwas Schaltlitze etwas Patex, etwas Klebeband
Die Bauteile verlötet man nach dem Schaltplan aus Abb.17 auf der
Lochrasterplatine. Als billiges Gehäuse für die fertige Schaltung bietet sich
eine leere "Ferrero Rocher"-Dose an, da sie aus recht stabilem Plastik
besteht und außerdem durchsichtig ist, wodurch die Schüler die innen liegende
Schaltung sehen können. Ferner kann man in ihren Deckel mit einer Bohrmaschine
mit Holzbohrer Löcher für die Anschlussbuchsen bohren, ohne dass der
Kunststoff reißt. Es werden fünf Buchsen benötigt: eine rote Buchse für den
Pluspol der Betriebsspannung, eine grüne für die Antenne, eine gelbe für den
Pluspol der NF, eine blaue für den Pluspol des Schwingkreises und eine schwarze
für den gemeinsamen Minuspol der Betriebsspannung, der NF-Quelle und des
Schwingkreises. Die fertige Platine befestigt man mit vier Holzschräubchen auf
zwei Holzleisten mit einem Querschnitt von 2 x 2 cm und einer Länge von 7 cm.
Die beiden Holzleisten klebt man mit etwas Patex auf den Boden des Gehäuses.
Dann verbindet man die entsprechenden Bahnen der Platine über etwas Schaltlitze
mit den Buchsen. Den Deckel der Dose kann man zum Schluss mit etwas Klebeband
verschließen.
Herzstück der Schaltung ist das IC ZN414Z. Es ist ein kleines Meisterwerk der Mikroelektronik. Obwohl es nur die Größe eines Kleintransistors hat, enthält es dennoch einen kompletten AM-Empfänger, bestehend aus einer Eingangsstufe als Impedanzwandler, drei über Kondensatoren gekoppelte HF-Verstärkerstufen und einer Transistorstufe als Demodulator. Die am Ausgang erhaltene NF wird wie üblich über eine externe NF-Stufe weiterverstärkt und über einen Lautsprecher wiedergegeben. Dazu enthält die Schaltung nach Abb.16 bereits einen kleinen NF-Vorverstärker mit dem Transistor BC 549C als wichtigstem Bauteil. Mit ihm kann man einen hochohmigen Ohrhörer sogar direkt ansteuern. Dazu müsste man in der obigen Schaltung den Widerstand von 10 kΩ im Kollektorkreis des Transistors nur durch einen Ohrhörer ersetzen. In diesem Falle kann man das Radio mit einer Knopfzelle von 1,35 V betreiben. Die beiden Dioden 1N4148 und der Widerstand von 1,5 kΩ können dann entfallen. Sie dienen nur dazu, die Betriebsspannung von 9 V, die man für einen nach geschalteten, leistungsstärkeren NF-Verstärker benötigt, auf die eigentliche Betriebsspannung des IC’s von ca. 1,3 V zu begrenzen. Verwendet man als Antenne einen ca. 5 cm langen Ferritstab, auf den man die MW-Spule aus lackiertem Kupferdraht wickelt, so benötigt man keine zusätzliche Kabelantenne mehr. Die Schaltung passt dann fast in eine Streichholzschachtel und das bei gutem Empfang im gesamten MW-Bereich. 3.5 Empfang mit einem Pendelaudion Mit der Schaltung in Abb. 16 kann man bei entsprechender Auslegung des Schwingkreises
Radiosender im MW- und
KW-Bereich empfangen. Am besten verwendet man dazu die Phywe-Spulen und den dazu
gehörenden Drehkondensator. Drei bis vier Sender können so problemlos
abgehört werden. Dabei stellt man zwei Probleme fest, mit denen auch die
Radiopioniere zu kämpfen hatten. Die Lautstärke eines Sender hängt von seiner
abgestrahlten Leistung ab. Ortsnahe, starke Sender dröhnen extrem laut aus dem
Lautsprecher, während schwächere Sender auch bei weit aufgedrehtem
NF-Verstärker nur leise zu hören sind. Zum zweiten lässt die Trennschärfe
sehr zu wünschen übrig. Ein starker Sender überlagert im Frequenzband
benachbarte Sender, im Extremfall sogar alle Sender des Frequenzbereiches, so
dass schwächere Sender nur in schlechter Qualität oder überhaupt nicht
empfangen werden können.
Der Schwingkreis liegt im Kollektorkreis. Die Rückkopplung erfolgt über den Drehkondensator zwischen Kollektor und Emitter des Transistors. Durch die richtige Einstellung des Kopplungskondensators wird dafür gesorgt, dass die einsetzenden Schwingungen rasch wieder abreißen. So ergibt sich ein Pendeln zwischen Aufschaukeln und Abklingen. Dadurch wird die HF auf die Pendelfrequenz übertragen und gleichzeitig demoduliert. Die Pendelfrequenz liegt oberhalb des Hörbereiches. Sie wird bestimmt durch den Emitterwiderstand und den Emitterkondensator. Sie beträgt im vorliegenden Beispiel ca. 25 kHz. Der Kondensator wird durch den Emitterstrom des Transistors geladen. Dadurch steigt das Emitterpotential und der Transistor sperrt. Dann entlädt sich der Kondensator über den parallel geschalteten Widerstand, der Transistor wird wieder leitend und das ganze Spiel beginnt von vorn. Reste der HF und die Pendelfrequenz werden dabei durch die Induktivität herausgefiltert, so dass am nach geschalteten RC-Glied die NF anliegt. Sie wird wie üblich weiterverarbeitet. Der Pendler ermöglicht eine hohe Verstärkung, rauscht aber bei schwachem Empfang stark. Da die Pendelaudionschaltung gleichzeitig als Sender wirkt, müssen im professionellen Einsatz durch eine Vorstufe Antenne und Pendelaudion sauber getrennt werden, um Störungen benachbarter Sender zu vermeiden. Das Pendelaudion wurde aus diesen Gründen nur kurze Zeit in Radios verwendet. Bei richtiger Einstellung des Kondensators zwischen Kollektor und Emitter kann man einen oder mehrere Sender im KW- bzw. MW-Bereich empfangen. Dabei stellt man fest, dass die Trennschärfe für die einzelnen Sender so hoch ist, dass es manchmal schwierig ist, mit handelsüblichen Drehkondensatoren einen Sender exakt auszuwählen. In käuflichen Radios wurden daher Drehkondensatoren mit Übersetzungen verwendet. 3.6 Empfang mit einem Superhet Wirklich überzeugend wird der Radioempfang erst mit den in
modernen Radios üblichen Superhet-Empfängern, auch Überlagerungsempfänger
genannt. Der schaltungstechnische Aufwand für einen solchen Empfänger ist schon
recht groß, wenn man ihn mit diskreten Bauteilen nachbauen will. Daher gibt es
fertige IC’s zu kaufen, die nur mit wenigen zusätzlichen externen Bauteilen
beschaltet werden müssen. Die damit aufgebauten Radios sind qualitativ
hochwertig, wie ich aus eigener Erfahrung bestätigen kann. Wie funktioniert
dieser Super, wie die Radioelektroniker ihn nennen? Mit dem über die Antenne und
den Schwingkreis empfangenen und in der HF-Vorstufe verstärkten HF-Signal des
Senders wird in der Mischstufe eine eigens im Radioempfänger erzeugte
zusätzliche HF moduliert. Diese HF übersteigt die HF des eingestellten Senders
um einen festen Frequenzwert, auch Zwischenfrequenz ZF genannt. Dabei entsteht
eine Schwebung mit der Frequenz ZF. Sie enthält alle Informationen des
eingestellten Senders und zwar sowohl bei Amplituden- als bei
Frequenzmodulation. Die ZF wird mit einem genau eingestellten Bandfilter sauber
von allen anderen Frequenzen getrennt, in der ZF-Stufe auf einen festen Wert
verstärkt und anschließend demoduliert.
Das Herzstück der Schaltung bildet der integrierte Schaltkreis
TDA 7000, der bis auf einige externe, passive Bauteile sämtliche Funktionen
eines FM-Empfängers (HF-Verstärker, Oszillator, Misch-stufe, ZF-Verstärker,
Demodulator und NF-Vorverstärker) beinhaltet. Zuerst gelangt das Antennensignal
zu dem aus C4, C5 und L2 bestehenden externen Bandfilter, das Frequenzen
außerhalb des UKW-Bandes unterdrückt. Das intern verstärkte HF-Signal wird in
der Mischstufe mit dem intern erzeugten Oszillatorsignal gemischt. Das Abstimmen
des Empfängers beschränkt sich dabei ausschließlich auf das Ändern der
Oszillatorfrequenz. Dazu wird der Kapazitätsdiode D2 eine Regelspannung über den
Widerstand R4 zugeführt. Um diese Spannung unabhängig vom Batteriezustand zu
machen, wird sie mit einer Zenerdiode D1 stabilisiert. T1 ist dazu als
Konstantstromquelle geschaltet und versorgt D1 mit einem konstanten Strom. Der
Regelbereich der Kapazitätsdiode beträgt etwa 5,1 … 7,5 V.
Tabelle 1: Externe Bauteile 4. Antenne 4.1 Antenne für Schallwellen Versuch 1: Man schließt an einen Tonfrequenzgenerator einen Lautsprecher an. Den Generator stellt man auf eine Frequenz f = 378 Hz und eine geringe Lautstärke ein. Dann hält man vor den Lautsprecher eine beidseitig offene Glasröhre der Länge l = 0,45 m. Beobachtung: Mit Glasröhre klingt der Ton wesentlicher lauter als ohne Glasröhre. Erklärung: In der Glasröhre baut sich durch wiederholte Reflexion der Schallwelle an den Enden der Glasröhre eine stehende Welle auf, die den abgestrahlten Ton durch Resonanz verstärkt. Versuch 2: Man verstellt den Tonfrequenzgenerator aus Versuch 1 etwas, etwa auf die Frequenz f = 450 Hz. Beobachtung: Die verstärkende Wirkung der Glasröhre ist verschwunden. Erklärung: In der Glasröhre kann sich keine stehende Welle mehr ausbilden, da die Grundbedingung l = λ/2 nicht mehr erfüllt ist, wobei für λ gilt: λ = c/f (4.1) mit c als Ausbreitungsgeschwindigkeit und f als Frequenz. Setzt man c = 340 m/s und f = 450 Hz ein, so erhält man letztendlich für die erforderliche Länge l = 37,8 cm. Die verwendete Röhre ist also zu lang. Für f = 378 Hz errechnet man l = 45 cm. Das entspricht genau der Länge der Röhre in Versuch 1. Versuch 3: Man ersetzt die Glasröhre in Versuch 1 durch eine halb so lange einseitig geschlossene Röhre. Alternativ kann man die Röhre aus Versuch 1 auch mit einer Glasplatte an einer Seite verschließen. Dann muss man jedoch die Frequenz des Generators auf f = 189 Hz reduzieren. Beobachtung: Auch in diesem Falle erhöht die Glasröhre die Lautstärke des abgestrahlten Tones. Erklärung: In der Glasröhre kann sich auch diesmal eine stehende Welle ausbilden, wobei jetzt die Resonanzbedingung l = λ/4 lautet. Am geschlossenen Enden haben sich nämlich die Reflexionsbedingungen für die Schallwellen geändert. Versuch 4: Man hält nach Versuch 1 die Glasröhre nicht an den Lautsprecher, sondern in die Nähe eines Ohres. Beobachtung: Die Glasröhre lässt den Ton auch dieses Mal lauter erklingen. Erklärung: Die in das Glasrohr eindringenden Schallwellen erzeugen in der Luft der Röhre eine stehende Welle, die den Ton durch Resonanz verstärkt. Der Abstand zur Schallquelle spielt dabei keine Rolle. 4.2 Antennen für elektromagnetische Wellen Aus den Versuchen in Kapitel 4.1 kann man folgern, dass eine Antenne für Wellen aus einem Stück Wellenleiter passender Länge besteht. Damit sich eine stehende Welle ausbilden und damit die Welle durch Resonanz verstärkt werden kann, muss für die benötigte Länge l gelten: l = λ/2 bzw. l = λ/4, je nachdem, wie das eine Ende des Leiters beschaffen ist. Ferner können Antennen offenbar am Sender und oder am Empfänger eingesetzt werden. Leiter für EM-Wellen sind Metallstäbe. Damit besteht die einfachste Antenne für EM-Wellen aus einem Stück Metalldraht der oben angegebenen Länge. Da für EM-Wellen c = 3*108 m/s ist, errechnet sich die erforderliche Länge l für die verschiedenen Frequenzbereiche der Radiosender unter Beachtung der Gleichung 4.1 wie folgt: 1) LW-Bereich: l = λ/2
= 3*108 m*s-1/(2*250 kHz) = 600 m 2) MW-Bereich: l = λ/2
= 3*108 m*s-1/(2*1 MHz) = 150 m 3) KW-Bereich: l = λ/2
= 3*108 m*s-1/(2*10 MHz) = 15 m 4) UKW-Bereich: l = λ/2
= 3*108 m*s-1/(2*100 MHz) = 1,5 m Darin wurden für die Frequenzen in etwa die mittleren Werte der einzelnen Sendebereiche eingesetzt. Soll die Antenne als λ/4-Dipol ausgeführt werden, so muss das eine Ende mit einem festen Bezugspotential, etwa der Erde verbunden werden. Offensichtlich sind solche einfachen Drahtantennen nur für den UKW-Bereich praktikabel. In allen anderen Fällen sind die benötigten Drahtlängen viel zu groß. Im UKW-Bereich werden in Transistorradios in der Tat Teleskopantennen, also ausziehbare Metallstäbe der berechneten Länge l ≈ 0,75 m als Antennen verwendet. Bei feststehenden UKW-Empfängern setzt man häufig Metallbänder der Länge l = 1,5 m ein, die in der Mitte abgegriffen werden. Für die anderen Bereiche werden statt der einfachen Drahtantennen sogenannte Ferritantennen in die Radios eingebaut. In ihnen ist wegen μr >> 1 λ sehr viel kleiner und damit auch die benötigte Stablänge. Für λ gilt dann nämlich λ = c'/f = c/(sqr(μr)*f), da nach Maxwell in diesem Falle c' = c/sqr(μr) ist. |
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